【会员论文】武汉纺织大学、华中科技大学、中国特种设备检测研究院:β-Ga₂O₃ 中本征 Ga 与 O 空位形成及作用机制的第一性原理研究
日期:2026-04-29阅读:18
由武汉纺织大学、华中科技大学、中国特种设备检测研究院的研究团队在学术期刊 Computational Materials Science 发布了一篇名为 First-principles study on formation and action mechanism of intrinsic Ga and O vacancy in β‑Ga₂O₃(β‑Ga₂O₃ 中本征 Ga 与 O 空位形成及作用机制的第一性原理研究)的文章。
背 景
β‑Ga₂O₃ 作为一种超宽禁带半导体,具备高击穿电压、深紫外吸收与优异的 Baliga 优值等突出特性,在下一代大功率电子器件、深紫外探测与光催化领域极具潜力。然而,本征 Ga 空位(VGa)与 O 空位(VO)等本征点缺陷会作为深能级中心严重补偿载流子、降低迁移率并损害材料稳定性,成为制约器件性能的关键因素。已有研究多单独关注缺陷形成能、态密度或二维体系,缺乏对体相 β‑Ga₂O₃ 中 VGa、VO 及 VGa‑VO 复合缺陷的形成能、热动力学跃迁能级、电荷分布、能带结构、声子谱与结合能的系统性研究。该团队基于第一性原理计算,系统揭示了本征空位缺陷的形成机制、电荷分布、电子结构影响与稳定性,为理解与调控 β‑Ga₂O₃ 缺陷特性提供了定量理论基础。
主要内容
为深入理解 β 氧化镓(β-Ga₂O₃)中本征空位缺陷的形成与作用机制,该团队采用第一性原理方法系统研究了 β-Ga₂O₃ 中的 Ga 空位(VGa)与 O 空位(VO)。通过对比不同电荷态与生长条件下含 VGa、VO 的 β-Ga₂O₃ 的形成能,确定了含本征空位缺陷的 β-Ga₂O₃ 的最稳定电荷态与跃迁能级特性。结果表明,VGa 为深受主缺陷,VO 为深施主缺陷。此外,计算得到的 VGa-VO 空位复合物均为深能级缺陷。电荷分析进一步阐明了空位形成过程中的电荷重新分布,电荷从空位中心向外扩散。Bader 电荷分析显示,含本征空位缺陷的 β-Ga₂O₃ 中 Ga 原子均失去电子,O 原子均得到电子,并给出了具体电荷变化数值。能带计算表明,引入 VGa、VO 与 VGa-VO 会使整个能带向低能方向移动,并在带隙内产生杂质能级。最后,基于声子谱与结合能计算的稳定性分析表明,β-Ga₂O₃ 中的 VGa、VO 与 VGa-VO 均不具备动力学稳定性。本研究对 β-Ga₂O₃ 中本征空位缺陷的形成与作用机制进行了详细的定量描述,为理解与调控 β-Ga₂O₃ 的缺陷特性奠定了坚实基础。
创新点
•系统揭示 β-Ga₂O₃ 中 VGa1、VGa2、VO1~VO3 及各类 VGa-VO 复合缺陷的形成能与热动力学跃迁能级。
•证实所有本征空位均为深能级缺陷,明确 VGa 为深受主、VO 为深施主的缺陷属性。
•定量阐明空位形成诱导电荷重新分布规律:Ga 失电子、O 得电子,电荷从空位中心向外扩散。
•揭示空位缺陷导致能带整体下移、带隙内出现杂质能级,并改变 CBM/VBM 色散特性。
•首次结合声子谱与结合能证明 VGa、VO、VGa-VO 均动力学不稳定,明确复合缺陷相对稳定性。
结 论
基于第一性原理计算,本文详细研究了 β-Ga₂O₃ 中本征 VGa、VO 与 VGa-VO 的形成机制与微观影响。形成能与热动力学跃迁能级分析表明,所有计算的 VGa、VO、VGa-VO 构型在 β-Ga₂O₃ 中均为深能级缺陷。VGa1 与 VGa2 在 n 型与富氧环境中作为受主存在。类似地,VO1、VO2、VO3、VGa1、VGa2 及 VGa1-VO2 复合物在 p 型与富氧条件下表现出施主特性。电荷分布分析表明,含 VGa、VO、VGa-VO 的 β-Ga₂O₃ 中电荷主要局域在 O 原子周围。电荷密度差与 Bader 电荷分析表明,Ga 原子始终失去电子,O 原子始终得到电子。能带结构分析表明,引入空位缺陷会使整个能带向低能方向移动,并在带隙内产生杂质能级。同时,VO1、VO2、VO3 会导致 CBM 色散变平。值得注意的是,VGa1 与 VGa2 会使 VBM 展宽,而 VGa1-VO3 会使 VBM 与 CBM 同时展宽。此外,声子色散谱表明,VGa、VO、VGa-VO 在 β-Ga₂O₃ 体系中均为不稳定缺陷。结合能计算进一步表明,VGa1-VO3 相对稳定,而 VGa2-VO2 是 β-Ga₂O₃ 体系中最不稳定的复合缺陷。
项目支持
本工作由国家自然科学基金(No. 62204178)与广东省制造装备数字化重点实验室开放课题资助。

图 1. (a) β‑Ga₂O₃ 单胞模型;(b) β‑Ga₂O₃ 1×2×2 超胞模型。绿色与品红色为 Ga 原子,银色、红色与深蓝色为 O 原子

图 2. (a) 富 Ga、(b) 富 O 条件下 VGa1 与 VGa2 的形成能随费米能级的变化

图 3. (a) 富 Ga、(b) 富 O 条件下 VO1、VO2、VO3 的形成能随费米能级的变化

图 4. (a) 富 Ga、(b) 富 O 条件下 VGa1‑VO1、VGa1‑VO2、VGa1‑VO3 的形成能随费米能级的变化

图 5. (a) 富 Ga、(b) 富 O 条件下 VGa2‑VO1、VGa2‑VO2、VGa2‑VO3 的形成能随费米能级的变化

图 6. (a) 富 Ga、(b) 富 O 条件下的总形成能图;(c) 可能的热动力学跃迁能级

图 7. 含 VGa1 的 β‑Ga₂O₃ 的电荷分布与电荷密度差:(a) 总电荷分布;(b) 标记原子的局域电荷分布;(c) 局域电荷密度差

图 8. 含 VGa2 的 β‑Ga₂O₃ 的电荷分布与电荷密度差:(a) 总电荷分布;(b) 标记原子的局域电荷分布;(c) 局域电荷密度差

图 9. 含 VO1 的 β‑Ga₂O₃ 的电荷分布与电荷密度差:(a) 总电荷分布;(b) 标记原子的局域电荷分布;(c) 局域电荷密度差

图 10. 含 VO2 的 β‑Ga₂O₃ 的电荷分布与电荷密度差:(a) 总电荷分布;(b) 标记原子的局域电荷分布;(c) 局域电荷密度差
DOI:
doi.org/10.1016/j.commatsci.2026.114676
















